Gęstość stanów

Ten artykuł od 2016-07 wymaga zweryfikowania podanych informacji. Należy podać wiarygodne źródła, najlepiej w formie przypisów bibliograficznych. Część lub nawet wszystkie informacje w artykule mogą być nieprawdziwe. Jako pozbawione źródeł mogą zostać zakwestionowane i usunięte. Po wyeliminowaniu niedoskonałości należy usunąć szablon {{Dopracować}} z tego artykułu.

Gęstość stanów jest funkcją opisującą w mechanice kwantowej liczbę dostępnych stanów na jednostkę energii.

Jednym z prostszych modeli opisujących zachowanie się elektronów jest model prawie swobodnych elektronów (NFE - nearly free electron). Zakłada on, że elektron przewodnictwa można potraktować jako cząstkę swobodną, poruszającą się w periodycznym potencjale wytworzonym przez jądra atomowe oraz elektrony rdzenia, nie posiadające swobody. Wpływ potencjału na elektron można opisać używając tensora masy efektywnej:

${\displaystyle {\frac {1}{\hbar }}{\frac {\partial ^{2}E}{\partial k_{i}\partial k_{j}}}={\frac {1}{M_{ij}}},}$

który, gdy jest symetryczny przechodzi w masę efektywną oznaczaną jak m*.

Wyprowadzenie gęstości stanów dla przypadku niżej wymiarowego wymaga uwzględnienia zachowania informacji o kwantowaniu energii w pozostałych wymiarach. Funkcje gęstości stanów, dla przybliżenia NFE, w krysztale o równych stałych sieciowych (L) wyglądają następująco:

0D - ${\displaystyle \rho (E)=2\sum \limits _{n_{x},n_{y},n_{z}}\delta (E-E_{n_{x},n_{y},n_{z}})}$

1D - ${\displaystyle \rho (E)={\frac {{\sqrt {2m^{*}}}L}{2\pi \hbar }}\sum \limits _{n_{y},n_{z}}{\frac {\Theta (E-E_{n_{y},n_{z}})}{\sqrt {E-E_{n_{y},n_{z}}}}}}$

2D - ${\displaystyle \rho (E)={\frac {L^{2}m^{*}}{2\pi \hbar ^{2}}}\sum \limits _{n_{z}}\Theta (E-E_{n_{z}})}$

3D - ${\displaystyle \rho (E)={\frac {L^{3}}{(2\pi )^{2}}}({\frac {2m^{*}}{\hbar ^{2}}})^{\frac {3}{2}}{\sqrt {E}}}$